Berezka7km.ru

Березка 7км
0 просмотров
Рейтинг статьи
1 звезда2 звезды3 звезды4 звезды5 звезд
Загрузка...

Биполярный транзистор в схеме с общей базой. Зонная диаграмма и токи

Биполярный транзистор в схеме с общей базой. Зонная диаграмма и токи

На рисунке 5.6а показана зонная диаграмма биполярного транзистора в схеме с общей базой в условиях равновесия. Значками (+) и (–) на этой диаграмме указаны основные и неосновные носители.

Для биполярного транзистора в схеме с общей базой активный режим (на эмиттерном переходе – прямое напряжение, на коллекторном – обратное) является основным. Поэтому в дальнейшем будет рассматриваться транзистор в активном режиме, для p‑n‑р биполярного транзистора Uэ > 0, Uк < 0.

Для биполярного транзистора p‑n‑р типа в активном режиме эмиттерный переход смещен в прямом направлении, и через него происходит инжекция дырок, как неосновных носителей, в базу. База должна иметь достаточно малую толщину W (W << Lp, где Lp – диффузионная длина неосновных носителей), чтобы инжектированные в базу неосновные носители не успевали прорекомбинировать за время переноса через базу. Коллекторный переход, нормально смещенный в обратном направлении, "собирает" инжектированные носители, прошедшие через слой базы.

Рассмотрим компоненты токов в эмиттерном и коллекторном переходах (рис. 5.7). Для любого p‑n перехода ток J определяется суммой электронного Jn и дырочного Jp компонент, а они в свою очередь имеют дрейфовую и диффузионную составляющие:

При приложении к эмиттерному переходу прямого напряжения Uэ > 0 в биполярном транзисторе p‑n‑р происходит инжекция дырок из эмиттера в базу Iэр и электронов из базы в эмиттер Iэn. Ввиду того, что эмиттер легирован намного сильнее базы, ток инжектированных дырок Iэр будет значительно превышать ток электронов Iэn. Инжектированные в базу дырки в результате диффузии будут перемещаться в коллекторному переходу, и если ширина базы W много меньше диффузионной длины Lp, почти все дырки дойдут до коллектора и электрическим полем коллекторного p‑n‑р перехода будут переброшены в р‑область коллектора. Возникающий вследствие этого коллекторный ток лишь немного меньше тока дырок, инжектированных эмиттером.

Вольт-амперные характеристики БТ в активном режиме (Uк < 0, |Uк| >> 0):

где Iэ – ток в цепи эмиттера, Iк – ток в цепи коллектора, Iб – ток на базовом выводе.

В активном режиме к эмиттеру приложено прямое напряжение и через переход течет эмиттерный ток Iэ, имеющий две компоненты:

где Iэр – ток инжекции дырок из эмиттера в базу, Iэn – ток инжектированных электронов из базы в эмиттер. Величина «полезной» дырочной компоненты равняется Iэp = γ·Iэ, где γ – эффективность эмиттера. Величина дырочного эмиттерного тока, без рекомбинации дошедшая до коллектора, равняется γκIэ.

Ток базы Iб транзистора будет состоять из трех компонент, включающих электронный ток в эмиттерном переходе Iэn = (1 – γIэ, рекомбинационный ток в базе (1 — κ)γIэ и тепловой ток коллектора Iк0.

Тепловой ток коллектора Iк0 имеет две составляющие:

где I – тепловой ток, Ig – ток генерации.

На рисунке 5.7 приведена схема биполярного транзистора в активном режиме, иллюстрирующая компоненты тока в схеме с общей базой.

Рис. 5.7. Схема, иллюстрирующая компоненты тока в биполярном транзисторе в схеме с общей базой

5.3. Формулы Молла – Эберса

Формулы Молла – Эберса являются универсальными соотношениями, которые описывают характеристики биполярных транзисторов во всех режимах работы [28, 5, 19].

Для такого рассмотрения представим БТ в виде эквивалентной схемы, приведенной на рисунке 5.8.

Рис. 5.8. Эквивалентная схема биполярных транзисторов во всех режимах работы

При нормальном включении через эмиттерный p‑n переход течет ток I1, через коллекторный переход течет ток αNI1 – меньший, чем I1, вследствие рекомбинации части инжектированных носителей в базе. На рисунке 5.8 этот процесс изображен как генератор тока αNI1, где αN – коэффициент передачи эмиттерного тока. При инверсном включении транзистора прямому коллекторному току I2 будет соответствовать эмиттерный ток αII2, где αI – коэффициент инверсии. Таким образом, токи эмиттера Jэ и коллектора Jк в общем случае состоят из инжектируемого (I1 или I2) и экстрагируемого (αNI1 или αII2) токов:

Читайте так же:
Доклад по теме использование теплового действия электрического тока

Величины токов I1 и I2 выражаются для p‑n переходов стандартным способом:

где Iэ0 и Iк0 – тепловые (обратные) токи p‑n переходов. Отметим, что токи Iэ0 и Iк0 отличаются от обратных токов эмиттера Iэ0 и коллектора биполярного транзистора.

Оборвем цепь эмиттера (Jэ = 0) и подадим на коллекторный переход большое запирающее напряжение Uк. Ток, протекающий в цепи коллектора при этих условиях, будем называть тепловым током коллектора Iк0. Поскольку Iэ = 0, из (5.1) следует, что I1 = αII2, а из (5.2) I2 = — Iк, поскольку U >> kT/q.

Полагая Iк = Iк0, получаем в этом случае:

Обозначим ток эмиттера при большом отрицательном смещении и разомкнутой цепи коллектора через Iэ0 – тепловой ток эмиттера:

Величины теплового эмиттерного и коллекторного токов значительно меньше, чем соответствующие тепловые токи диодов.

Подставляя (5.2) в (5.1), получаем:

где Jб – ток базы, равный разности токов эмиттера Iэ и коллектора Iк.

Формулы (5.5) получили название формул Молла – Эберса и полезны для анализа статических характеристик биполярного транзистора при любых сочетаниях знаков токов и напряжений.

При измерении теплового тока коллектора Iк0 дырки как неосновные носители уходят из базы в коллектор: Jк = Jб(Jэ = 0). При этом поток дырок из базы в эмиттер не уравновешен и их переходит из эмиттера в базу больше, чем в равновесных условиях. Это вызовет накопление избыточного положительного заряда в базе и увеличение потенциального барьера на переходе эмиттер – база, что, в конце концов, скомпенсирует дырочные токи.

Таким образом, необходимо отметить, что при изменении теплового тока коллектора эмиттер будет заряжаться отрицательно по отношению к базе.

5.4. Вольт‑амперные характеристики биполярного транзистора в активном режиме

Рассмотрим случай, когда на эмиттерный переход биполярного транзистора подано прямое, а на коллекторный – обратное смещение. Для p‑n‑p биполярного транзистора это Uэ > 0, Uк < 0.

Для нахождения ВАХ в качестве входных параметров выбирают Jэ, Uк, а выходных – Jк, Uэ из соображений удобства измерения. Выразим в (5.5) , подставим в выражение для Jк и получим:

Соотношение (5.6) описывает семейство коллекторных характеристик Iк = f(Uк) с параметром Iэ.

Семейство эмиттерных характеристик Uэ = f(Iэ) с параметром Uк получим из (5.5). Учитывая, что , получаем:

Формулы (5.6) и (5.7) описывают характеристики транзистора, представленные на рисунке 5.9.

Рис. 5.9. Вольт-амперные характеристики БТ в активном режиме: семейство коллекторных кривых

Для активного режима, когда Uэ > 0, Uк < 0, |Uк| << 0, выражения (5.6) и (5.7) переходят в выражения:

studopedia.org — Студопедия.Орг — 2014-2021 год. Студопедия не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования (0.005 с) .

От изменения теплового тока: чем меньше тепловой ток, тем больше прямое напряжение

2. От изменения теплового тока: чем меньше тепловой ток, тем больше прямое напряжение.

3. От изменения температуры: у германиевых переходов при повышении температуры Uпр может вырождаться почти до нуля.

4. От изменения площади перехода: прямое напряжение уменьшается с увеличением площади перехода.

При обратной полярности внешнего источника (обратносмещенное непроводящее состояние p-n-перехода) полярность внешнего источника напряжения совпадает с полярностью контактной разности потенциалов, потенциальный барьер p-n-перехода повышается, запрещенная зона перехода расширяется и при определенном Uобр диффузионный ток через переход почти прекращается. Носители каждой области оказываются «оттиснутыми» к краям полупроводника и лишь ток неосновных носителей продолжает течь через переход. Процесс захвата электрическим полем неосновных носителей и перебрасывание их в соседнюю область называется экстракцией.

При малых значениях обратного напряжения через p-n-переход будет наблюдаться движение и основных носителей, образующих ток, противоположно направленный току дрейфа:

Результирующий ток через p-n-переход при действии обратного напряжения

Уравнение (1.4) описывает обратную ветвь обратносмещенного перехода (рис. 1.1).

При Uобр, большем 3jt, диффузионный ток через переход прекращается.

Выше было отмечено, что ток Iоидеализированного перехода не зависит от приложенного напряжения, но реальный обратный ток перехода намного превышает величину Iо; необходимо четко отличать ток тепловой от тока обратного, получившего название тока термогенерации; в кремниевых структурах тепловой ток при комнатной температуре вообще не учитывается, так как он на 2-3 порядка меньше обратного тока. У германиевых переходов тепловой ток на 6 порядков больше, чем у кремниевых, поэтому в германиевых структурах этим током пренебрегать нельзя.

Читайте так же:
Паяльник тепловое действие электрического тока 1

В реальном переходе наблюдается довольно значительная зависимость тока неосновных носителей от приложенного напряжения. Дело в том, что процессы генерации и рекомбинации носителей происходят как в нейтральных слоях областей «p» и «n», так и в самом переходе. В равновесном состоянии перехода скорости генерации и рекомбинации везде одинаковы, а при действии обратного напряжения, когда расширяется запрещенная зона, область перехода сильно обедняется носителями, при этом процесс рекомбинации замедляется и процесс генерации оказывается неуравновешенным. Избыток генерируемых носителей захватывается электрическим полем и переносится в нейтральные слои (электроны в n-область, а дырки — в p-область). Эти потоки и образуют ток термогенерации. Ток термогенерации слабо зависит от температуры и сильно зависит от величины приложенного обратного напряжения; уместно вспомнить упрощенную формулу зависимости скорости движения электрона в ускоряющем электрическом поле от приложенного напряжения:

С увеличением приложенного напряжения скорость электрона увеличивается, растет число соударений его с атомами в узлах решетки (ударная ионизация), что приводит к появлению новых носителей заряда. Увеличение числа зарядов приводит к увеличению тока неосновных носителей, температура перехода увеличивается, а это, в свою очередь, приводит к нарушению ковалентных связей и росту носителей. Процесс может принять лавинообразный характер и привести к пробою p-n-перехода (рис. 1.1). Различают следующие виды пробоев:

туннельный (при напряженности поля перехода свыше 10 6 В/см, до точки «а»);

электрический (вызван ударной ионизацией, после точки «а»), этот тип пробоя иногда называют лавинным, при этом в переходе идут обратимые процессы и после снятия обратного напряжения он восстанавливает свои рабочие свойства. При электрическом пробое нарастание тока почти не вызывает изменения напряжения, что позволило использовать эту особенность характеристики для стабилизации напряжения;

тепловой возникает в результате сильного разогрева перехода (после точки «б»); процессы, которые идут при этом в переходе, необратимы, и рабочие свойства перехода после снятия напряжения не восстанавливаются (вот почему в справочной литературе строго ограничивается величина обратного напряжения на переходах диодов и транзисторов).

Рис. 1.1. ВАХ реального электронно-дырочного p-n-перехода

Вывод. Анализируя прямую и обратные ветви вольтамперной характеристики, приходим к выводу, что p-n-переход хорошо проводит ток в прямосмещенном состоянии и очень плохо в обратносмещенном, следовательно, p-n-переход имеет вентильные свойства, поэтому его можно использовать для преобразования переменного напряжения в постоянное, например, в выпрямительных устройствах в блоках питания.

1.2.1. Температурные свойства p-n-перехода

Уравнение (1.1) содержит температурно-зависимые параметры — I и j t.

I — тепловой ток, или ток насыщения. Для идеального перехода I определяет величину обратного тока, а в реальных переходах I намного меньше обратного тока. Ток Iо сильно зависит от температуры (рис. 1.1): даже незначительные изменения температуры приводят к изменению Iо на
несколько порядков.

Максимально допустимое увеличение обратного тока диода определяет максимально допустимую температуру для него, которая составляет
80-100 о С для германиевых диодов и 150-200 о С для кремниевых.

Минимально допустимая температура для диодов обычно лежит в пределах от 60 до -70 о С.

У германиевых переходов ток I на шесть порядков больше, чем у кремниевых, поэтому при одинаковых условиях у них прямые напряжения на
0,35 В меньше и в зависимости от режима составляют 0,25-0,15 В (напряжение отпирания у германиевых переходов при повышении температуры вырождается почти в «0»).

На рис. 1.1 прямая ветвь характеристики, снятая при 70 о С, сместилась влево: с повышением температуры вступает в силу собственная проводимость полупроводника, число носителей увеличивается, так как усиливается процесс термогенерации. Обратная же ветвь ВАХ (рис. 1.1) смещается вправо, то есть с повышением температуры до +70 о С электрический пробой в переходе наступает раньше, чем при температуре +20 о С. При увеличении обратного напряжения к тепловому току добавляется ток термогенерации. В сумме эти два тока образуют через обратносмещенный переход обратный ток Iобр. При изменении температуры новое значение обратного тока можно оп-

Читайте так же:
Виды действия электрического тока тепловое химическое магнитное

ределить из соотношения

где Iобр.20 о С — значение обратного тока при температуре не выше 27 о С (берется из справочной литературы);

А — коэффициент материала, из которого выполнен полупроводниковый прибор (Агермания= 2, Акремния= 2,5);

j t— температурный потенциал, который при комнатной температуре равен 0,025 В, а при другой температуре j tможно определить по формуле

Таким образом, при увеличении температуры обратный ток насыщения увеличивается примерно в два раза у германиевых и в два с половиной раза у кремниевых диодов (1.5).

Ток базы равен тепловому току

Это соотношение выражает закон сохранения энергии для однородного участка цепи.

Закон преобразования работы тока в тепло был экспериментально установлен независимо друг от друга Дж. Джоулем и Э. Ленцем и носит название закона Джоуля–Ленца .

Мощность электрического тока равна отношению работы тока Δ к интервалу времени Δ, за которое эта работа была совершена:

Работа электрического тока в СИ выражается в джоулях (Дж), мощность – в ваттах (Вт).

Рассмотрим теперь полную цепь постоянного тока, состоящую из источника с электродвижущей силой и внутренним сопротивлением и внешнего однородного участка с сопротивлением . Закон Ома для полной цепи записывается в виде

( + ) = .

Умножив обе части этой формулы на Δ = Δ, мы получим соотношение, выражающее закон сохранения энергии для полной цепи постоянного тока:

2 Δ + 2 Δ = Δ = Δст.

Первый член в левой части Δ = 2 Δ – тепло, выделяющееся на внешнем участке цепи за время Δ, второй член Δист = 2 Δ – тепло, выделяющееся внутри источника за то же время.

Выражение Δ равно работе сторонних сил Δст, действующих внутри источника.

Следует обратить внимание, что в это соотношение не входит работа электрического поля. При протекании тока по замкнутой цепи электрическое поле работы не совершает; поэтому тепло производится одними только сторонними силами , действующими внутри источника. Роль электрического поля сводится к перераспределению тепла между различными участками цепи.

Внешняя цепь может представлять собой не только проводник с сопротивлением , но и какое-либо устройство, потребляющее мощность, например, электродвигатель постоянного тока. В этом случае под нужно понимать эквивалентное сопротивление нагрузки . Энергия, выделяемая во внешней цепи, может частично или полностью преобразовываться не только в тепло, но и в другие виды энергии, например, в механическую работу, совершаемую электродвигателем. Поэтому вопрос об использовании энергии источника тока имеет большое практическое значение.

Полная мощность источника, то есть работа, совершаемая сторонними силами за единицу времени, равна
Во внешней цепи выделяется мощность
Отношение равное
называется коэффициентом полезного действия источника .

На рис. 1.11.1 графически представлены зависимости мощности источника ист, полезной мощности , выделяемой во внешней цепи, и коэффициента полезного действия η от тока в цепи для источника с ЭДС, равной , и внутренним сопротивлением . Ток в цепи может изменяться в пределах от = 0 (при ) до (при = 0).

Из приведенных графиков видно, что максимальная мощность во внешней цепи max, равная
достигается при = . При этом ток в цепи
а КПД источника равен 50 %. Максимальное значение КПД источника достигается при , т. е. при . В случае короткого замыкания полезная мощность = 0 и вся мощность выделяется внутри источника, что может привести к его перегреву и разрушению. КПД источника при этом обращается в нуль.

Время-токовые характеристики автоматических выключателей в таблицах

У меня на блоге несколько статей про автоматические выключатели (АВ). Сегодня я хочу продолжить тему, которую рассмотрел в статье про Характеристики автоматических выключателей. Там я подробно рассмотрел время-токовые характеристики, характерные точки на кривой отключения, рассказал, когда сработает тепловой расцепитель, а когда – электромагнитный.

Поэтому не буду здесь об этом писать. Считаю, что эту статью читает подготовленный читатель. Если нет – перейдите по ссылке.

Почему время-токовые характеристики неудобны на практике

Но всё это – общая теория, без привязки к конкретным моделям автоматических выключателей. Ведь даже зная теорию, которая изложена в статьях и ГОСТ Р 50345-2010, невозможно слёту сказать, какой ток расцепления и нерасцепления будет у автомата, у которого на лицевой стороне написано “В10”. Нужно листать ГОСТ, гуглить, вспоминать, умножать, и так далее.

Читайте так же:
При увеличении силы тока количество теплоты уменьшается или увеличивается

Вот как я об этом рассуждаю в статье про характеристики автоматов (ссылка в начале статьи):

Когда сработает автомат?

Когда сработает автоматический выключатель? Рассуждения у время-токовой характеристики…

И мне, и моим читателям это неудобно. Поэтому я решил создать удобные на практике таблицы, приведенные ниже. В таблицах приведены данные, заранее посчитанные на основе номинального тока и типа тока мгновенного расцепления (В, С, D).

Фактически, таблицы токов, приведенные в статье, заменяют собой графики время-токовых характеристик. Они переводят теорию по расцепителям защитных автоматов из текстовой и графической форм в табличную. Думаю (уверен), что на практике моими таблицами для выбора автоматов и расчета токов в цепи будет пользоваться гораздо удобнее, чем графиками, на которых приведены данные безотносительно к конкретным номиналам.

Какие данные можно найти в таблицах?

Ниже я приведу список всех данных, которые есть в таблице. По каждому параметру я приведу его название, обозначение и краткое пояснение, что это такое. Если нужно официальное определение, оно есть в ГОСТ Р 50345-2010, который можно скачать в конце статьи.

Есть промышленные АВ с большой отключающей способностью в литом корпусе, которые выпускаются по ГОСТ Р 50030.2-99. Тут я их не рассматриваю. Немного пробежался по ним (окунулся в тему) в статье по первой ссылке.

Исходные данные:

  1. номинальный ток In – это максимальный ток, который данный автоматический выключатель может проводить неограниченное время при контрольной температуре +30°С. ГОСТ Р 50345-2010 (п. 5.2.2)
  2. тип тока мгновенного расцепления В, С, D – определяет диапазон токов срабатывания токов мгновенного (электромагнитного) расцепителя. ГОСТ Р 50345-2010 (п. 5.3.5)

Расчетные данные:

  1. Условный ток нерасцепления (неотключающий ток) Int – испытательный ток, равный 1,13 In. При действии тока 1,13 In в течение условного времени из холодного состояния АВ не должен отключиться. Условное время – не более 1 часа для In не более 63 А, и не более 2 часов для In более 63 А. ГОСТ Р 50345-2010 (п. 8.6.1). Кстати, этот ГОСТ распространяется на АВ с In не более 125 А.
  2. Условный ток расцепления It – испытательный ток, равный 1,45 In. При действии тока 1,45 In АВ сразу после испытания током 1,13 In должен выключиться в течение условного времени (менее 1 часа для In не более 63 A и менее 2 часов для In более 63 А). ГОСТ Р 50345-2010 (п. 8.6.1).
  3. Проверочный ток – испытательной ток, равный 2,55 In. При действии тока 2,55 In из холодного состояния АВ должен отключиться за время от 1 до 60 с (In не более 32 А) или за время от 1 до 120 с (In более 32 А). ГОСТ Р 50345-2010 (п.8.6.1, п.9.10.1.2)
  4. Нижний предел диапазона токов срабатывания электромагнитного расцепителя (В – 3 In, C – 5 In, D – 10 In). Время расцепления – не более 0,1 с. ГОСТ Р 50345-2010 (п.8.6.1). При этом токе ЭМ, вплоть до верхнего предела, расцепитель может сработать, но не обязан. Его “страхует” тепловой, по любому выключая автомат.
  5. Верхний предел диапазона токов срабатывания электромагнитного расцепителя (В – 5 In, C – 10 In, D – 20 In). Время расцепления – менее 0,1 с. ГОСТ Р 50345-2010 (п.8.6.1). Начиная с этих токов, ЭМ расцепитель должен выключать автомат.
  6. Мощность, которую сможет пропустить через себя однополюсный АВ при номинальном рабочем напряжении Ue = 230 В и номинальном токе In. Расчет по формуле: P = Ue In.
  7. Мощность, которую сможет пропустить через себя трехполюсный АВ при номинальном рабочем линейном напряжении Ue = 400 В и номинальном токе In (трехфазная сеть, нагрузка на номинале в звезде). Расчет по формуле: P = √3 Ue In.
  8. Мощность, которую сможет пропустить через себя трехполюсный АВ при номинальном рабочем линейном напряжении Ue = 400 В и номинальном токе In (трехфазная сеть, нагрузка на номинале в треугольнике). Расчет по формуле: P = 3 Ue In.
  9. Минимальное сечение медной токопроводящей жилы, которую может защитить однополюсный АВ, чтобы не допустить перегрева жилы выше +65°С. Для двухжильного кабеля, проложенного в воздухе (согласно ПУЭ, табл. 1.3.4, 1.3.6). Самый тяжелый случай. В конце статьи – интересное видео, там про нагрев кабеля и выбор автомата отлично сказано!
Читайте так же:
Выключатель для пленочного теплого пола

Таблицы токов автоматических выключателей на время-токовых характеристиках

Таблицы ниже – пояснения выше.

По просьбе читателей, уточняю, что все данные – при контрольной температуре +30°С.

Токи расцепления защитного автомата с характеристикой B

Токи расцепления защитного автомата с характеристикой В. Контрольные точки на время-токовой характеристике для теплового и электромагнитного расцепителя.

Токи расцепления защитного автомата с характеристикой C

Токи расцепления защитного автомата с характеристикой С. Контрольные точки на время-токовой характеристике для теплового и электромагнитного расцепителя.

Токи расцепления защитного автомата с характеристикой D

Токи расцепления защитного автомата с характеристикой D. Контрольные точки на время-токовой характеристике для теплового и электромагнитного расцепителя.

Подробные таблицы, с мощностью нагрузки и допустимым сечением провода

То же самое, добавлены ещё колонки, пояснения выше.

Табличные данные для защитных автоматов с характеристикой В

Табличные данные для защитных автоматов с характеристикой В, включая нагрузку

Табличные данные для защитных автоматов с характеристикой С

Табличные данные для защитных автоматов с характеристикой С, включая нагрузку

Табличные данные для защитных автоматов с характеристикой D

Табличные данные для защитных автоматов с характеристикой D, включая нагрузку

Как обычно, все картинки у меня можно приблизить и скачать.

Читатель заметил небольшую неточность в таблице: Проверочный ток должен быть равен 2,55, а не 2,25 номинала. Ошибка не только в шапках, но и в соответствующих колонках таблиц.

Скачать

Также можно скачать ГОСТ (первоисточник), в котором есть все, как модно сейчас говорить, пруфы:

• ГОСТ Р 50345-2010 / ГОСТ Р 50345-2010 (МЭК 60898-1:2003) Аппаратура малогабаритная электрическая. Автоматические выключатели для защиты от сверхтоков бытового и аналогичного назначения. Часть 1. Автоматические выключатели для переменного тока. Настоящий стандарт распространяется на воздушные автоматические выключатели (далее — выключатели) для переменного тока для работы при частоте 50 или 60 Гц на номинальное напряжение (между фазами) не более 440 В, номинальный ток не более 125 А и номинальную отключающую способность не более 25000 А., pdf, 1.89 MB, скачан: 957 раз./

• Харечко В.Н., Харечко Ю.В. Автоматические выключатели модульного исполнения / Харечко В.Н., Харечко Ю.В. Автоматические выключатели модульного исполнения: Справочное пособие. В справочном пособии изложены требования ГОСТ Р 50345-99 (МЭК 60898-95) к автоматическим выключателям бытового назначения, предназначенным для защиты от сверхтока, рассмотрена конструкция автоматических выключателей, даны характеристики и приведена их классификация. Разбираются ошибки, которые частично исправлены в новой версии ГОСТ Р 50345-2010, pdf, 7.17 MB, скачан: 951 раз./

Обновление по ГОСТ на автоматические выключатели от 1 марта 2021 г.

ГОСТ Р 50345-2010 (МЭК 60898-1:2003) теперь не действует, вместо него – вступил в действие ГОСТ IEC 60898-1-2020 с тем же названием. Кроме того, есть ГОСТ IEC 60898-2-2011, в котором более точно приведены контрольные точки ВТХ в таблице 7 и п.9.

Ну а если кто-то сомневается и хочет проверить правильность моих расчетов, выкладываю файл Excel, в котором сделаны таблицы:

• Файл для расчета / Файл для расчета токов характерных точек на ВТХ АВ, xlsx, 21.99 kB, скачан: 656 раз./

Видео

Пока готовил статью, нашёл хорошее видео по поводу выбора автоматов для защиты кабеля. Убедительно доказывается, что на 2,5 мм2 нужно ставить АВ 16А, и что автомат нужен для защиты кабеля, а розетки и нагрузка – “по остаточному принципу”.

голоса
Рейтинг статьи
Ссылка на основную публикацию
Adblock
detector